|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Подвижность носителей тока | Подвижность носителей тока (далее П) в твердом теле, отношение скорости направленного движения электронов проводимости и дырок (дрейфовой скорости uдр), вызванного электрическим полем, к напряженности Е этого поля:
m = uдр/Е.
У разных типов носителей в одном и том же веществе m различны, а в анизотропных различны m каждого типа носителей для разных направлений поля Е. Величина m определяется процессами рассеяния электронов в Рассеяние происходит на заряженных и нейтральных примесных частицах и дефектах решетки, а также на тепловых колебаниях кристаллической решетки (фононах). Испуская или поглощая фонон, носитель изменяет свой квазиимпульс и, следовательно, скорость. Поэтому m сильно изменяется при изменении температуры. При T ³ 300 К преобладает рассеяние на фононах, с понижением температуры вероятность этого процесса падает и доминирующим становится рассеяние на заряженных примесях или дефектах, вероятность которого растет с уменьшением энергии носителей.
Средняя дрейфовая скорость  набирается за интервал времени t между двумя последовательными актами рассеяния (время свободного пробега) и равна:  (е — заряд, m — эффективная масса носителя), откуда: m = еt/m. П в разных веществах изменяется в широких пределах — от 107 см2/сек до 10-3 см2/сек (и меньше) при Т = 300 К. В переменном электрическом поле  может не совпадать по фазе с напряженностью поля Е и П зависит от частоты поля. См. также статьи Металлы, Полупроводники, Твердое тело.
Лит.: Блатт Ф.-Д ж., Теория подвижности электронов в твердых телах, пер. с англ., М.— Л., 1963: Иоффе А. Ф., Физика полупроводников, (2 изд.), М. — Л., 1957.
Э. М. Эпштейн.
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
