Низкие температуры

Низкие температуры (далее Н) криогенные температуры, обычно температуры, лежащие ниже точки кипения жидкого воздуха (около 80 К). Такие температуры принято отсчитывать от абсолютного нуля температуры (—273,15 °С, или 0 К) и выражать в кельвинах (К). На 13-м конгрессе Международного института холода в 1971 была принята рекомендация, согласно которой криогенными температурами следует называть температуры ниже 120 К. Однако эта рекомендация еще не получила широкого распространения; в данной статье рассматриваются Н с верхней границей ~ 80 К.

Получение низких температур. Для получения и поддержания Н обычно используют сжиженные газы. В сосуде Дьюара, содержащем сжиженный газ, испаряющийся под атмосферным давлением, достаточно хорошо поддерживается постоянная температура нормального кипения T_n хладоагента. Практически применяют следующие хладоагенты (сжиженные газы): воздух (T = 80 К), (T_n = 77,4 К), (T = 27,1 К), (T = 20,4 К), (T = 4,2 К). Для получения жидких газов служат специальные установки — ожижители, в которых сильно сжатый газ при расширении до обычного давления охлаждается и конденсируется (см. Сжижение газов, Джоуля — Томсона эффект). Сжиженные газы могут сохраняться достаточно долго в Дьюара сосудах и криостатах с хорошей теплоизоляцией (порошковые и пористые теплоизоляторы, например пенопласты).

Откачивая испаряющийся газ из герметизированного сосуда, можно уменьшать давление над жидкостью и тем самым понижать температуру ее кипения. Т. о., изменением давления паров над кипящей жидкостью можно регулировать ее температуру. Естественная или принудительная конвекция и хорошая теплопроводность хладоагента обеспечивают при этом однородность температуры во всем объеме жидкости. Таким путем удается перекрыть широкий диапазон температур: от 77 К до 63 К с помощью жидкого от 27 К до 24 К — жидкого от 20 К до 14 К — жидкого от 4,2 К до 1 К — жидкого Методом откачки нельзя получить температуру ниже тройной точки хладоагента. При более низких температурах вещество затвердевает и теряет свои качества хладоагента. Промежуточные температуры, лежащие между указанными выше интервалами, достигаются в специальных криостатах. Охлаждаемый объект теплоизолируют от хладоагента, например, помещают его внутрь вакуумной камеры, погруженной в сжиженный газ. При небольшом контролируемом выделении теплоты в камере (в ней имеется электрический нагреватель) температура исследуемого объекта повышается по сравнению с температурой кипения хладоагента и может поддерживаться с высокой стабильностью на требуемом уровне. В др. способе получения промежуточных температур охлаждаемый образец помещают над поверхностью испаряющегося хладоагента и регулируют скорость испарения жидкости нагревателем. Отвод теплоты от исследуемого объекта здесь осуществляет поток откачиваемого газа. Применяется также метод охлаждения, при котором холодный газ, получаемый при испарении хладоагента, прогоняется через теплообменник (обычно трубка, свитая в спираль, или блок пористой меди), находящийся в тепловом контакте с охлаждаемым объектом.

при атмосферном давлении остается жидким вплоть до абсолютного нуля температуры. Однако при откачке паров жидкого ⁴ обычно не удается получить температуру существенно ниже 1 К даже с помощью очень мощных насосов (этому мешают чрезвычайно малая упругость насыщенных паров ⁴ и его сверхтекучесть). Поэтому для достижения температур порядка десятых долей Кельвина употребляют изотоп ³ (T_n = 3,2 К), который не является сверхтекучим при данных температурах. Откачивая испаряющийся ³, удается понизить температуру жидкости до 0,3 К. Область температур ниже 0,3 К принято называть сверхнизкими температурами. Для получения таких температур применяются различные методы. Методом адиабатического размагничивания (магнитного охлаждения) с применением парамагнитной соли в качестве охлаждающей системы удается достичь Н ~ 10^-3 К. Тем же методом с использованием парамагнетизма ядер были достигнуты Н ~ 10^-6 К. Принципиальную проблему в методе адиабатического размагничивания (как, впрочем, и в др. методах получения Н) составляет осуществление хорошего теплового контакта между объектом, который охлаждают, и охлаждающей системой. Особенно это трудно достижимо в случае системы ядер. Совокупность ядер можно охладить до сверхнизких температур, но добиться такой же степени охлаждения вещества, содержащего эти ядра, не удается.

Для получения температур порядка нескольких мК теперь широко пользуются более удобным методом — растворением жидкого ³ в жидком ⁴. Применяемая для этой цели установка называется рефрижератором растворения (рис. 1). Действие рефрижераторов растворения основано на том, что ³ сохраняет конечную растворимость (около 6%) в жидком ⁴ вплоть до абсолютного нуля температуры. Поэтому при соприкосновении почти чистого жидкого ³ с разбавленным раствором ³ в ⁴ ³ будут переходить в раствор. При этом поглощается теплота растворения, и температура раствора понижается. Растворение осуществляется в одном месте прибора (в камере растворения), а удаление ³ из раствора путем откачки — в другом (в камере испарения). При непрерывной циркуляции ³, осуществляемой системой насосов и теплообменников, можно поддерживать в камере растворения температуру ~ 10—30 мК. неограниченно долго. Холодопроизводительность таких рефрижераторов определяется производительностью насосов, а предельно достижимая Н (несколько мК) — эффективностью теплообменников и устранением паразитного притока теплоты. ³ можно охладить еще сильнее, используя Померанчука эффект. Жидкий ³ затвердевает при давлениях более 30 бар. В области температур ниже 0,3 К увеличение давления (в пределе до 34 бар) сопровождается поглощением теплоты и понижением температуры равновесной смеси жидкой и твердой фаз (затвердевание идет с поглощением теплоты). Таким путем были достигнуты температуры ~1—2 мК.

Измерение низких температур. Первичным термометрическим прибором для измерения термодинамической температуры вплоть до 1 К служит газовый термометр. Др. вариантами первичного термометра являются акустический и шумовой термометры, действие которых основано на связи термодинамической температуры соответственно со значением скорости звука в газе и интенсивностью тепловых флуктуаций напряжения в электрической цепи. Первичные прецезионные термометры используются в основном для определения температур легко воспроизводимых фазовых равновесий в однокомпонентных системах (т. н. реперных точек), которые служат опорными температурными точками Международной практической температурной шкалы (МПТШ-68). В области Н такими реперными точками являются: тройная точка равновесного (13, 81 К), точка равновесия между жидкой и газообразной фазами равновесного при давлении 25/76 нормальной атмосферы (17,042 К), точка кипения T равновесного (20,28 К), T (27,102 К), тройная точка (54,361 К), T (90,188 К).

Для воспроизведения любого значения температуры от 630,74 °С до 13,81 К по МПТШ-68 с точностью ~ 0,001 К служит термометр сопротивления. В диапазоне Н температура по МПТШ-68 отличается от истинного термодинамического значения не более чем на 0,01 К. МПТШ-68, пока не продлена ниже 13,8 К, ввиду отсутствия в этой области Н вторичного термометра, не уступающего по чувствительности, точности и воспроизводимости показаний термометру сопротивления при более высоких температурах. В диапазоне 0,3—5,2 К низкотемпературная термометрия основана на зависимости давления насыщенных паров p_s от температуры Т, устанавливаемой с помощью газового термометра. Эта зависимость была принята в качестве международной температурной шкалы в области 1,5—5,2 К (шкала ⁴, 1958) и 0,3—3,3 К (шкала ³, 1962). Зависимость p_s(T) в этих температурных диапазонах не может быть представлена простой аналитической формулой и поэтому табулируется; табличные данные обеспечивают точность определения температуры до тысячной доли Кельвина.

В области Н для целей практической термометрии применяют главным образом термометры сопротивления (до 20 К — в области и температур — вплоть до 1 мК — сопротивление которых возрастает при понижении температуры). Применяют также термометры сопротивления из чистого Высокая стабильность и достаточная чувствительность делают их удобным инструментом измерения температуры ниже 100 К.

Существует ряд др. чувствительных к изменениям температуры устройств, которые могут быть использованы в качестве вторичных термометров для измерения Н: термопары, термисторы, полупроводниковые диоды, датчики из сверхпроводящих сплавов (в области и температур).

Ниже 1 К газовым термометром пользоваться практически нельзя. Для определения термодинамической температуры в этой области используют и ядерные методы. В магнитной термометрии пользуются понятием температуры Т*, которую определяют из измерений магнитной восприимчивости c парамагнитной соли. Согласно Кюри закону, при достаточно высоких температурах c ~ 1/T*. Для многих солей закон справедлив и при температурах. Экстраполируя эту закономерность в область сверхнизких температур, определяют температуру как величину, обратно пропорциональную восприимчивости. Для получения точных результатов необходимо учитывать различные побочные факторы: анизотропию восприимчивости, геометрическую форму образца и др. Область температур, в которой температурная шкала достаточно близка к термодинамической, зависит от конкретной соли. Наиболее широко для измерения сверхнизких температур до 6 мК применяют нитрат, для которого расхождение шкал при указанной температуре меньше 0,1 мК. В основе ядерных методов измерения Н лежит принцип квантовой статистической физики, согласно которому равновесная заселенность дискретных уровней энергии системы зависит от температуры. В одном из таких методов измеряется интенсивность линии ядерного магнитного резонанса, определяемая разностью заселенности уровней ядерных моментов в поле. В др. методе определяется зависящее от температуры отношение интенсивностей компонент, на которые расщепляется линия резонансного гамма-излучения (Мессбауэра эффект) во внутреннем поле ферромагнетика.

Аналогом термометрии по давлению насыщенных паров в области сверхнизких температур является измерение температуры в диапазоне 30—100 мК по осмотическому давлению ³ в смеси ³ — ⁴. Абсолютная точность измерений — около 2 мК при чувствительности осмотического термометра 0,01 мК.

Физика низких температур. Применение Н сыграло решающую роль в изучении конденсированного состояния. Особенно много новых и принципиальных фактов и закономерностей было открыто при изучении свойств различных веществ при температурах. Это привело к развитию специального раздела физики — физики Н При понижении температуры в свойствах веществ начинают проявляться особенности, связанные с наличием взаимодействий, которые при обычных температурах подавляются сильным тепловым движением Новые закономерности, обнаруженные при Н, могут быть последовательно объяснены только на основе квантовой механики. В частности, принцип неопределенности квантовой механики и вытекающее из него существование нулевых колебаний при абсолютном нуле температуры объясняют тот факт, что остается в жидком состоянии вплоть до 0 К (см. Квантовая жидкость). Наиболее ярко квантовые закономерности проявляются при Н в явлениях сверхтекучести и сверхпроводимости. Изучение этих явлений составляет важную часть физики Н С 60-х гг. 20 в. открыт ряд интересных эффектов, в которых особое значение имеет пространственная когерентность волновых функций на макроскопических расстояниях (сверхпроводящее туннелирование, Джозефсона эффект). Большое значение имеет изучение свойств жидкого ³, который представляет собой пример нейтральной квантовой Как теперь выяснено, при температурах около 3 мК и давлении около 34 бар ³ претерпевает фазовое превращение, сопровождающееся значительным уменьшением вязкости (переходит в сверхтекучее состояние).

Развитие физики Н в значительной степени способствовало созданию квантовой теории твердого тела, в частности общей теоретической схемы, согласно которой состояние вещества при Н может рассматриваться как суперпозиция идеально упорядоченного состояния, соответствующего 0 К, и газа элементарных возбуждений — квазичастиц. Введение различных типов квазичастиц (фононы, дырки, магноны и др.) позволяет описать многообразие свойств веществ при Н Термодинамические свойства газа элементарных возбуждений определяют наблюдаемые макроскопические равновесные свойства вещества. В свою очередь, методы статистической физики позволяют предсказать свойства газа возбуждений из характера связи энергии и импульса квазичастиц (закона дисперсии). Изучение теплоемкости, теплопроводности и др. тепловых и кинетических свойств твердых тел при Н дает возможность установить закон дисперсии для фононов и др. квазичастиц. Температурная зависимость намагниченности ферро- и антиферромагнетиков объясняется в рамках закона дисперсии магнонов (спиновых волн). Изучение закона дисперсии электронов в металлах составляет еще один важный раздел физики Н Ослабление тепловых колебаний решетки при температурах и применение чистых веществ позволили выяснить особенности поведения электронов в металлах (см. Гальваномагнитные явления, Де Хааза — ван Альфена эффект, Циклотронный резонанс). Применение Н играет большую роль при изучении различных видов магнитного резонанса.

Охлаждение до сверхнизких температур применяется в ядерной физике для создания мишеней и источников с поляризованными ядрами при изучении анизотропии рассеяния элементарных частиц. Такие источники позволили, в частности, поставить решающие эксперименты по проблеме несохранения четности. Н применяются при изучении полупроводников, оптических свойств молекулярных и во многих др. случаях.

Технические приложения низких температур. Одна из главных областей применения Н в технике — разделение газов. Производство и в больших количествах основано на сжижении воздуха с последующим разделением его в ректификационных колоннах на и Применение жидких и многообразно, в частности служит окислителем в ракетном топливе. Н используют для получения высокого вакуума методом адсорбции на активированном угле или цеолите (адсорбционный насос) или непосредственной конденсации на металлических стенках сосуда с хладоагентом (крионасос; рис. 2а, б). Высокий вакуум и охлаждение до Н позволяют имитировать условия, характерные для космического пространства, и проводить испытания материалов и приборов в этих условиях. Охлаждение до температур жидкого воздуха или начало находить важные применения в медицине. Используя приборы, способные производить локальное замораживание тканей до Н, осуществляют оперативное лечение мозговых опухолей, урологических и др. заболеваний. Имеется также возможность длительного хранения живых тканей при Н

Др. направление технических применений Н связано с приложениями сверхпроводимости. Здесь наиболее важную роль играет создание сильных магнитных полей (~ 10³ кэ), необходимых для ускорителей заряженных частиц, трековых приборов (пузырьковых камер и др.), генераторов и многообразных лабораторных исследований (см. Магнит сверхпроводящий). На основе явления сверхпроводящего туннелирования разработаны сверхпроводящие квантовые интерференционные устройства, способные измерять чрезвычайно слабые электрические напряжения (~ 10^-14 в), а также регистрировать очень малые изменения поля (~ 10^-11 э). Н играют также большую роль в квантовой электронике.

Лит.: Физика низких температур, пер. с англ. под общ. ред. А. И. Шальникова, М., 1959; Уайт Г. К., Экспериментальная техника в физике низких температур, пер. с англ., М., 1961; Земанский М., Температуры очень низкие и очень высокие, пер. с англ., М., 1968; Роуз-Инс А., Техника низкотемпературного эксперимента, пер. с англ., М., 1966; Мендельсон К., На пути к абсолютному нулю, пер. с англ., М., 1971; Линтон Э., Сверхпроводимость, пер. с англ., 2 изд., М., 1971; Пегаков В. П., Свойства ³ и его растворов в ⁴, "Успехи физических наук", 1968, т. 94, в. 4, с. 607; Справочник по физикотехническим основам криогеники, под общ. ред. М. П. Малкова, 2 изд., М;, 1973; Progress in low temperature physics, ed. by . J. Gorter, v. 6, Amst., 1970.

И. П. Крылов.

		Новости 21.11.2024 12:16:08

	Copyright © 1999-2024 Oval.ru, All Rights Reserved.