|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Лармора прецессия | Лармора прецессия (далее Л), дополнительное вращение как целого ("прецессия") устойчивой системы одинаковых заряженных частиц, например электронов возникающее при наложении на систему однородного постоянного (достаточно слабого) поля, направление которого и служит осью вращения. На существование Л впервые указал (1895) Дж. Лармор. Согласно теореме Лармора, при наложении однородного поля уравнения движения системы электронов сохраняют свою форму, если перейти к системе координат, равномерно вращающейся вокруг направления поля с угловой частотой wL = eH/2mc (в абсолютной системе Гаусса (см. СГС система единиц)), где е и m — заряд и масса электрона, с — скорость света. Частота wL называется ларморовой частотой. Т. о. (на языке полуклассической теории Н. Бора), поле вызывает прецессию орбиты каждого электрона с частотой wL вокруг направления поля (см. рис.). Л обусловлена действием на заряженные частицы части Лоренца силы и аналогична прецессии оси волчка (гироскопа) под действием силы, стремящейся изменить направление оси его вращения.
Теорема Лармора верна, если wL мала по сравнению с собственными частотами обращения частиц в отсутствие поля. Для электронов даже в очень сильных полях с Н~106 э wL ~1013 сек-1, тогда как частота обращения электрона в имеет порядок (4Z2/n3)×1016 сек-1 где Z — заряд ядра, n — главное квантовое число; вследствие этого теорема Лармора имеет очень широкую область применимости. В результате дополнительного вращения электронов системы в поле (Л) возникает момент системы. Поэтому на основе Л можно объяснить явление диамагнетизма, нормальный Зеемана эффект, вращение плоскости поляризации.
Лит.: Беккер ., Электронная теория, пер. с нем., М. — Л., 1936; Ландау Л. Д. и Лифшиц Е. М., Теория поля, 5 изд., М., 1967 (Теоретическая физика, т. 2).
Г. В. Воскресенский.
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
