|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Кюри закон | закон (далее К) температурная зависимость удельной восприимчивости c некоторых парамагнетиков, имеющая вид
c = С/Т, (1)
где Т - абсолютная температура, С - константа вещества (константа Установлен П. Кюри в 1895. К подчиняются газы ( 2, окись ), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие растворы парамагнитных солей редкоземельных элементов и некоторые парамагнитные соли в состоянии (у таких солей между ионами - носителями момента m расположены препятствующие их взаимодействию группы лишенные момента, например молекулы воды, аммиака и др.). Классическая теория К основана на статистическом рассмотрении свойств системы ("газа") слабо взаимодействующих молекул или ионов, имеющих дипольный момент. В отсутствие внешнего поля моменты m молекул ориентированы хаотически. В поле Н происходит ориентация моментов по полю, которой препятствует тепловое движение частиц. Статистический расчет дает для намагниченности единицы массы вещества в слабых полях при температуре Т величину М = Nm2/3kT, где - число молекул, k - Больцмана постоянная. Т. о.,
c = M/ = Nm2/3kT и = Nm2/3k. (2)
В сильных полях и при низких температурах тепловое движение не нарушает ориентацию моментов, намагниченность М стремится к величине Nm2, т. е. к насыщению, и К не имеет места. При заметном взаимодействии ионов - носителей момента между собой и с немагнитными ионами решетки восприимчивость парамагнитных веществ подчиняется не К, а Кюри - ВейсаКу.
Квантовомеханический расчет (Дж. Ван Флек, J. Н. Van Vleck, 1932) приводит к той же зависимости Х от Т для парамагнетиков, что и формула (1), К применим также к парамагнетизму ядер. При отсутствии значит. взаимодействия между спинами ядер и электронов в ядерная парамагнитная восприимчивость (на 1 моль) cя = Nm2я, эфф /3kT = Ся/Т, где mя, эфф - эффективный момент ядра, Ся - ядерная константа
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971. |
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
|
|
Новости 21.11.2024 13:17:57
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
