|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Электронные призмы | Электронные призмы (далее Э) электроннооптические (соответственно ионные призмы — ионнооптические) системы, предназначенные для отклонения пучков заряженных частиц или для разделения таких частиц по энергии и массе. Э получили свое название в рамках общей аналогии между электронной и ионной оптикой и оптикой световых лучей. Среди многочисленных типов Э наиболее близкими аналогами светооптических призм являются те Э, которые оставляют падающий на них параллельный пучок заряженных частиц параллельным и после отклонения. Простейшей электростатической Э такого типа служит телескопическая система, составленная из двух цилиндрических иммерсионных электронных линз (рис. 1). Задний линейный фокус АВ первой линзы совпадает с передним линейным фокусом второй. Электростатическое поле телескопической системы "двухмерно" (оно не изменяется в направлении, параллельном оси х) и симметрично относительно средней плоскости ху, вблизи которой движутся частицы. Параллельный пучок падает на телескопическую систему под большим углом J1 к оси у и выходит под углом J2, сохраняя свою параллельность. При этом выполняется равенство
sin J2/ sin J1 =  ,
где 1 — потенциал первого участка Э и пространства перед ним, 2 — потенциал последнего участка призмы и пространства за ним. Как известно, потенциал электростатический можно определять с точностью до произвольной постоянной, принимая его равным нулю там, где это диктуется соображениями удобства. В данном случае, как и в большинстве задач электронной и ионной оптики, потенциал принимают равным нулю там, где равна нулю скорость частиц. При этом условии электроннооптический преломления показатель nэ =  . Т. о., отклонение пучка заряженных частиц в телескопической системе подчиняется закону, совершенно аналогичному Снелля закону преломления в световой оптике. Для увеличения дисперсии применяют сложную Э, состоящую из двух телескопических систем, расположенных под углом друг к другу. Такие Э служат диспергирующими элементами в электронных спектрометрах.
В Э с "двухмерным" полем роль цилиндрических линз играют поля рассеяния на краях полюсов. При определенном угле падения пучка на призму эти поля образуют телескопическую систему (рис. 2).
Лит.: Арцимович Л. А., Лукьянов С. Ю., Движение заряженных частиц в электрических и полях, М., 1972; Кельман В. М., Явор С. Я., Электронная оптика, 3 изд., Л., 1968; Призменные бета-спектрометры и их применение, Вильнюс, 1971; Применение призменных бета-спектрометров, Вильнюс, 1974.
В. М. Кельман, И. В. Родникова.
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
|
|
Новости 22.12.2024 23:02:38
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
