|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Рентгеновские спектры | Рентгеновские спектры (далее Р) спектры испускания и поглощения рентгеновских лучей, т. е. электромагнитного излучения в области длин волн от 10-4 до 103  . Для исследования спектров рентгеновского излучения, получаемого, например, в рентгеновской трубке, применяют спектрометры с (или дифракционной решеткой) либо бескристальную аппаратуру, состоящую из (сцинтилляционного, газового пропорционального или полупроводникового счетчика) и амплитудного анализатора импульсов (см. Спектральная аппаратура рентгеновская). Для регистрации Р применяют рентгенофотопленку и различные ионизирующих излучений.
Спектр излучения рентгеновской трубки представляет собой наложение тормозного и характеристического Р Тормозной Р возникает при торможении заряженных частиц, бомбардирующих мишень (см. Тормозное излучение). Интенсивность тормозного спектра быстро растет с уменьшением массы бомбардирующих частиц и достигает значительной величины при возбуждении электронами. Тормозной Р — сплошной, так как частица может потерять при тормозном излучении любую часть своей энергии. Он непрерывно распределен по всем длинам волн l, вплоть до коротковолновой границы l0 = hc/eV (h — Планка постоянная, с — скорость света, е — заряд бомбардирующей частицы, — пройденная ею разность потенциалов). С возрастанием энергии частиц интенсивность тормозного Р растет, а l0 смещается в сторону коротких волн (рис. 1). С увеличением порядкового номера Z мишени также растет.
Характеристические Р испускают мишени, у которых при столкновении с заряженной частицей высокой энергии или фотоном первичного рентгеновского излучения с одной из внутренних оболочек (К-, L-, М-... оболочек) вылетает электрон. Состояние с вакансией во внутренней оболочке (его начальное состояние) неустойчиво. Электрон одной из внешних оболочек может заполнить эту вакансию, и при этом переходит в конечное состояние с меньшей энергией (состояние с вакансией во внешней оболочке). Избыток энергии может испустить в виде фотона характеристического излучения. Поскольку энергии E1 начального и E2 конечного состояний квантованы, возникает линия Р с частотой n = (E1 — E2)/h. Все возможные излучательные квантовые переходы из начального К-состояния образуют наиболее жесткую (коротковолновую) К-серию. Аналогично образуются L-, М-, -серии (рис. 2). Положение линий характеристического Р зависит от номера элемента, составляющего мишень (см. Мозли закон).
Каждая серия характеристического Р возбуждается при прохождении бомбардирующими частицами определенной разности потенциалов — потенциала возбуждения q (q — индекс возбуждаемой серии). При дальнейшем росте интенсивность / линий этого спектра растет пропорционально ( — q)2 затем рост интенсивности замедляется и при " 11 q начинает падать.
Относительные интенсивности линий одной серии определяются вероятностями квантовых переходов и, следовательно, соответствующими отбора правилами. Кроме наиболее ярких линий дипольного электрического излучения, в характеристические Р могут быть обнаружены линии квадрупольного и октупольного электрических излучений и линии дипольного и квадрупольного излучений.
Р поглощения получают, пропуская первичное рентгеновское излучение непрерывного спектра через тонкий поглотитель. При этом распределение интенсивности по спектру изменяется — наблюдаются скачки и флуктуации поглощения, которые и представляют собой Р поглощения. Для каждого уровня Р поглощения имеют резкую низкочастотную (длинноволновую) Границу nq (hnq = eVq), при которой наблюдается первый скачок поглощения (рис. 3).
Р нашли применение в рентгеновской спектроскопии, спектральном анализе рентгеновском, рентгеновском структурном анализе.
Лит. см. при ст. Рентгеновские лучи.
М. А. Блохин
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
|
|
Новости 22.12.2024 23:45:08
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
