|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Реакция излучения | Реакция излучения (далее Р) радиационное трение, торможение излучением, сила, действующая на электрон (или др. заряженную частицу) со стороны вызванного им поля электромагнитного излучения.
Всякое движение заряда с ускорением приводит к излучению электромагнитных волн. Поэтому система движущихся с ускорением зарядов не является замкнутой: в ней не сохраняются энергия и импульс. Такая система ведет себя как механическая система при наличии сил трения (диссипативная система), которые вводятся для описания факта несохранения энергии в системе вследствие ее взаимодействия со средой. Совершенно так же передачу энергии (и импульса) заряженной частицей электромагнитному полю излучения можно описать как "лучистое трение". Зная теряемую в единицу времени энергию (т. е. интенсивность излучения; см. Излучение), можно определить силу трения. Для электрона, движущегося в ограниченной области пространства со средней скоростью, малой по сравнению со скоростью света с, сила трения выражается формулой, полученной впервые Х. Лоренцем:
 ,
где а - ускорение электрона. Р приводит к затуханию колебаний заряда, что проявляется в уширении спектральной линии излучения (т. н. естественная ширина линии).
Р представляет собой часть силы, действующей на заряд со стороны созданного им самим электромагнитного поля ("самодействие"). Необходимость ее учета приводит к принципиальным трудностям, тесно связанным с проблемой структуры электрона, природы его массы и др. (см. Квантовая теория поля).
При строгой постановке задачи следует рассматривать динамическую систему из зарядов и электромагнитного поля, которая описывается двумя системами уравнений: уравнениями движения частиц в поле и уравнениями поля, определяемого расположением и движением заряженных частиц. Однако практически имеет смысл лишь приближенная постановка задачи: методом последовательных приближений. Например, сначала находится движение электрона в заданном поле (т. е. без учета собственного поля), затем - поле заряда по его заданному движению и далее, в качестве поправки, - влияние этого поля на движение заряда, т. е. Р Такой метод дает хорошие результаты для излучения с длиной волны l >> r0 = е2/mc2 (где m - масса, r0 " 2×10-13 см- "классический радиус" электрона). Реально уже при длине волны порядка комптоновской длины волны электрона h/mc (h - постоянная Планка), l ~ 10-10см, необходимо учитывать квантовые эффекты. Поэтому приближенный метод учета Р справедлив во всей области применимости классической электродинамики.
Квантовая электродинамика в принципиальном отношении сохранила тот же подход к проблеме, основанный на методе последовательного приближении (т. н. методе теории возмущений). Но ее методы позволяют учесть Р, т. е. действие на электрон собственного поля, практически с любой степенью точности причем не только "диссипативную" часть Р (обусловливающую уширение спектральных линий), но и "потенциальную" часть, т. е. эффективное изменение внешнего поля, в котором движется электрон. Это проявляется в изменении энергетических уровней и эффективных сечений процессов столкновений (см. Сдвиг уровней, Радиационные поправки).
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 4 изд., М., 1962 (Теоретическая физика, т. 2); Беккер Р., Электронная теория, пер. с нем., Л. - М., 1936.
В. Б. Берестецкий.
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
|
|
Новости 25.12.2024 10:38:46
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
