|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Ома закон | Ома закон (далее О), устанавливает, что сила постоянного электрического тока в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению) между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника:
RI = . (1)
Коэффициент пропорциональности R, зависящий от геометрических и электрических свойств проводника и от температуры, называется омическим сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О открыт в 1826 немецким физиком Г. С. Омом.
В общем случае зависимость между и нелинейна, однако на практике всегда можно в определенном интервале напряжений считать ее линейной и применять О; для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен.
О в форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс). При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О имеет вид:
RI = + E, (2)
где Е - эдс всех источников, включенных в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О принимает следующую форму:
Rп = E, (3)
где Rn = R + R - полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи R и внутреннего сопротивления Ri источника эдс. Обобщением О на случай разветвленных цепей являются Кирхгофа правила.
О можно записать также в дифференциальной форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока j с полной напряженностью электрического поля. Потенциальное электрическое поле напряженности Е, создаваемое в проводниках микроскопическими зарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т.к. работа этого поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатическими силами различного происхождения (индукционного, теплового и т.д.), которые действуют в источниках эдс и которые можно представить в виде некоторого эквивалентного непотенциального поля с напряженностью Естр, называется сторонним. Полная напряженность поля, действующего внутри проводника на заряды, в общем случае равна Е + Естр. Соответственно дифференциальный О имеет вид:
rj = E + Естр, или j = s(E + Естр), (4)
где r - удельное сопротивление материала проводника, а s=1/r - удельная электропроводность.
О в комплексной форме справедлив также для синусоидальных квазистационарных токов:
ZI = E, (5)
где Z - полное комплексное сопротивление, равное Z = R+ iX, R - активное, а iX - реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности L и емкости С в цепи квазистационарного тока частоты wХ = wL - 1/w С.
Лит.: Курс физики, под ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. - Л., 1948; Калашников С. Г., Электричество, М., 1964 (Общий курс физики, т. 2); Физические основы электротехники, под общ. ред. К. М. Поливанова, М. - Л., 1950. |
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
|
|
Новости 03.12.2024 20:07:10
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
