|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Многофотонные процессы | Многофотонные процессы (далее М)процессы взаимодействия электромагнитного излучения с веществом, сопровождающиеся поглощением или испусканием (или тем и другим) нескольких электромагнитных квантов (фотонов) в элементарном акте.
Основная трудность наблюдения Многофотонные процессы - их чрезвычайно малая вероятность по сравнению с однофотонными процессами. В оптическом диапазоне до появления лазеров наблюдались только двухфотонные процессы при рассеянии света: резонансная флуоресценция (см. Люминесценция), релеевское рассеяние света, Мандельштама - Бриллюэна рассеяние и комбинационное рассеяние света. При резонансной флуоресценции (рис., а) или молекула поглощают в элементарном акте одновременно один фотон возбуждающего излучения ћw1 и испускают один фотон ћw2 той же самой энергии. Рассеивающий при этом снова оказывается на том же самом уровне энергии E1. В элементарном акте бриллюэновского и комбинационного рассеяний в результате поглощения и испускания фотонов рассеивающая частица оказывается на уровне энергии, удовлетворяющем закону сохранения энергии для всего двухфотонного процесса в целом: увеличение энергии частицы E2 - E1 равно разности энергий поглощенного и испущенного фотонов ћw1 - ћw2 (рис., б). После появления лазеров стало возможным наблюдение процессов многофотонного возбуждения, когда в элементарном акте одновременно поглощается несколько фотонов возбуждающего излучения (рис., в). Так, при двухфотонном возбуждении или молекула одновременно поглощают два фотона ћw1 и ћw2 и оказываются в возбужденном состоянии с энергией E2 = E1 + (ћw1 + ћw2) (см. Вынужденное рассеяние света, Нелинейная оптика).
Представление о Многофотонные процессы возникло в квантовой теории поля для описания взаимодействия излучения с веществом. Это взаимодействие описывается через элементарные однофотонные акты поглощения и испускания фотонов, причем р-приближению теории возмущений соответствует элементарный акт с одновременным участием р фотонов; р-фотонный переход можно рассматривать как переход, происходящий в р этапов через р - 1 промежуточных состояний системы: сначала поглощается (или испускается) один фотон и система из состояния E0 переходит в состояние E1, затем поглощается (или испускается) второй фотон и система оказывается в состоянии E2 и т. д.; наконец, в результате р элементарных однофотонных актов система оказывается в конечном состоянии Eр.
В случае Многофотонные процессы с поглощением или вынужденным испусканием р фотонов одинаковой частоты w величина вероятности перехода пропорциональна числу фотонов этой частоты в степени р, т. е. интенсивности излучения в этой степени.
Вероятность Многофотонные процессы с участием р фотонов отличается от вероятности Многофотонные процессы с участием (р - 1) фотона множителем, который в оптическом диапазоне для нерезонансных разрешенных дипольных электрических переходов (см. Квантовые переходы) ~ (Есв/Еат)2, где Есв - амплитуда напряженности электрического поля излучения, Еат - средняя напряженность внутриатомного электрического поля (~ 109 в/см). Для всех нелазерных источников излучения Есв << Еат и с увеличением числа фотонов вероятность перехода резко уменьшается. В случае лазерных источников уже достигнуты столь большие плотности мощности излучения (1015 вт/см2), что Есв/Еат ~ 1 и вероятности Многофотонные процессы с участием большого числа фотонов становятся сравнимыми с вероятностями однофотонных переходов.
Правила отбора для Многофотонные процессы отличны от правил отбора для однофотонных. В системах с центром симметрии дипольные электрические переходы с участием четного числа фотонов разрешены только между состояниями с одинаковой четностью, а с участием нечетного числа фотонов - между состояниями с разной четностью. На новых правилах отбора для Многофотонные процессы основано одно из наиболее принципиальных применений Многофотонные процессы - многофотонная спектроскопия. Измерение спектров многофотонного поглощения позволяет оптическими методами исследовать энергетические состояния, возбуждение которых запрещено из основного состояния в однофотонных процессах.
В отличие от однофотонных процессов, закон сохранения энергии при Многофотонные процессы может быть выполнен при результирующем переходе из более низкого в более высокое энергетическое состояние не только с поглощением, но и с испусканием отдельных фотонов. Поэтому Многофотонные процессы лежат в основе методов преобразования частоты излучения лазеров и создания новых перестраиваемых по частоте лазерных источников излучения (генераторов гармоник, генераторов комбинационных частот, параметрических генераторов света и т. п.). На основе Многофотонные процессы возможно также создание перестраиваемых по частоте источников мощного оптического излучения.
Лит.: Бонч-Бруевич А. М., Ходовой В. А., Многофотонные процессы, "Успехи физических наук", 1965, т. 85, в. 1, с. 3-67; их же, Мв оптическом диапазоне, "Изв. АН БССР, сер. физико-математических наук", 1965, № 4, с. 13-32.
В. А. Ходовой.
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
|
|
Новости 05.11.2024 13:57:58
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
